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Inconel-52M焊丝高频脉冲TIG电弧及熔池流动行为研究

旷小聪, 齐铂金, 杨建平, 鲁应焱

旷小聪, 齐铂金, 杨建平, 鲁应焱. Inconel-52M焊丝高频脉冲TIG电弧及熔池流动行为研究[J]. 焊接学报, 2024, 45(1): 1-9. DOI: 10.12073/j.hjxb.20230309005
引用本文: 旷小聪, 齐铂金, 杨建平, 鲁应焱. Inconel-52M焊丝高频脉冲TIG电弧及熔池流动行为研究[J]. 焊接学报, 2024, 45(1): 1-9. DOI: 10.12073/j.hjxb.20230309005
KUANG Xiaocong, QI Bojin, YANG Jianping, LU Yingyan. Study on the behavior of high-frequency pulsed TIG arc and molten pool flow of Inconel-52M welding wire[J]. TRANSACTIONS OF THE CHINA WELDING INSTITUTION, 2024, 45(1): 1-9. DOI: 10.12073/j.hjxb.20230309005
Citation: KUANG Xiaocong, QI Bojin, YANG Jianping, LU Yingyan. Study on the behavior of high-frequency pulsed TIG arc and molten pool flow of Inconel-52M welding wire[J]. TRANSACTIONS OF THE CHINA WELDING INSTITUTION, 2024, 45(1): 1-9. DOI: 10.12073/j.hjxb.20230309005

Inconel-52M焊丝高频脉冲TIG电弧及熔池流动行为研究

基金项目: 国家自然科学基金资助项目(U20B2031).
详细信息
    作者简介:

    旷小聪,博士;主要从事焊接工艺及3D打印结构设计方面的科研工作;Email: xiaocongkuang@buaa.edu.cn

    通讯作者:

    齐铂金,博士,教授,博士研究生导师;Email: qbj@buaa.edu.cn

  • 中图分类号: TG 403

Study on the behavior of high-frequency pulsed TIG arc and molten pool flow of Inconel-52M welding wire

  • 摘要:

    基于高速摄像机和图像处理技术,分析了脉冲频率(0~60 kHz)对焊接电弧和Inconel-52M镍合金焊丝熔池流动行为的影响及其作用规律. 结果表明,在常规低频脉冲电流上复合高频脉冲电流会使电弧形态显著收缩,随着高频脉冲频率的增加,电弧弧根尺寸逐渐减小. 与常规低频脉冲焊相比,高频脉冲电弧的整体面积减小,核心区面积及其占比增加,电弧能量集中度和温度(能量)得到提高. 在高频脉电流的作用下,电弧轴向压强和径向电磁力增大,最大可分别提高18.0%和8.1%. 电弧轴向电磁压强增大导致熔池流动性增强,使焊缝液态金属流动更充分,从而易形成大焊缝宽度和低润湿角的焊缝形貌.

    Abstract:

    Based on high-speed camera and image processing technology, the influence of pulse frequency (0-60 kHz) on the behavior of welding arc and molten pool flow of Inconel-52M nickel alloy welding wire was analyzed, as well as their underlying mechanisms. The results indicated that the combination of high-frequency pulse current on conventional low-frequency pulse current could significantly shrink the arc shape, and the arc root size would gradually decrease with the increase of high-frequency pulse frequency. Compared to traditional low-frequency pulse welding, the overall area of the high-frequency pulsed arc decreased, while its core area and proportion increased, leading to improved arc energy concentration and temperature. Under the influence of high-frequency pulse current, both the axial pressure and radial electromagnetic force of the welding arc increased, with maximum increases of 18.0% and 8.1%, respectively. The rise in axial pressure promoted the fluidity of the weld pool, enabling more complete liquid metal flow during the welding process and resulting in a weld morphology characterized by large width and low wetting angle.

  • 电阻点焊是一种重要的连接技术,由于它具有操作简单、自动化程度高、焊接效率高等优点,现已广泛应用于航空航天、汽车、船舶以及电子等行业领域[1]. TC2钛合金是一种近α钛合金,具有良好的塑性、焊接性、稳定性等优点,近些年来广泛应用于飞行器以及发动机薄壁结构件中. 对于电阻点焊质量的评定,传统上常常采用焊后破坏性试验来加以确定,这种检验手段效率较低,易造成浪费. 因此,国内外许多学者尝试多种方法实时监控焊接质量. Xia等人[2]发现电阻点焊过程中电极位移的变化情况与焊接接头质量之间有密切的关系,并通过回归分析有效地对焊接质量进行预测. Summer-ville等人[3]利用电阻点焊过程中的动态电阻信号与超声波扫描信号预测电阻点焊熔核直径的大小做了比较,结果表明,运用动态电阻曲线监测焊接质量的精度更高. Bag等人[4]也发现电阻点焊过程中动态电阻的变化与熔核生长过程存在对应关系. Guan等人[5]对焊接过程中的超声波信号进行处理并发现超声波的变化与熔核直径密切相关. 在此基础上,研究者利用超声波预测熔核直径. 陈树君等人[6]通过监测焊接过程中电极压力的变化以监控是否发生喷溅,研究表明,电极压力曲线的突变可准确地检测出发生喷溅的焊接接头. 曾凯等人[7]研究了双相钢DP780的电阻点焊焊接过程,研究表明,焊接热输入是决定熔核直径的重要因素,焊接过程中焊接功率曲线的变化直接决定了焊接热输入的变化情况,因此焊接功率曲线与焊接质量有着密切的联系,而目前国内外对此方面的研究却鲜有文献参考.

    采用数据采集系统获取了0.4 mm厚度的TC2钛合金在电阻点焊过程中功率曲线的动态变化过程,分析焊接功率曲线变化与熔核直径的之间关系,在此基础上利用克里金算法得到了焊接功率曲线特征值与熔核直径之间的预测模型. 该模型可作为一种有效预测熔核直径,并有望在实际电阻点焊生产中加以推广应用.

    试验采用美国Amada Weld Tech公司研制的HF27精密电阻点焊机,该焊机采用高频交流电流进行焊接,其频率为25 kHz. 焊机的最大额定值为20 kVA,可提供的电极压力范围为22 ~ 450 N. 利用罗氏线圈测量焊接过程中焊接电流的变化情况,采用加持于上、下电极的双绞线获取电压的变化情况(图1). 焊接电流和电压信号经过数据采集系统以及模数转换、滤波等一系列处理后获取.

    图  1  信号采集装置
    Figure  1.  Data pickup assembly

    选取的焊接材料为TC2钛合金[8],作为一种α + β型钛合金,TC2钛合金集合了α型钛合金和β型钛合金的优点. 钛合金在高温状态下极易与空气发生化学反应,但在点焊过程中,熔融金属产生于上、下焊板接触面处,且一直在上、下电极压力作用下,保证了其与外界空气隔绝[9],所以钛合金的电阻点焊不需要特殊的保护措施. 焊前,对钛合金分别进行化学清洗与机械清洗,以防工件的表面质量影响焊接质量.

    通过改变焊接工艺参数以获取不同的焊接接头.焊接工艺参数的范围为:焊接时间为4 ~ 12 ms,焊接电流为1.0 ~ 2.4 kA,电极压力76.2 ~ 203.2 N. 采用平头铜合金电极,电极端面的直径为3 mm,冷却方式为空冷. 在焊接过程中将焊接电流设置为恒定值,如图2所示.

    图  2  焊接电流波形
    Figure  2.  Welding current curve

    采用Instron®5900R万能拉伸试验机在常温下对焊接接头进行剪切试验,加载速度为1 mm/min.采用游标卡尺测量拉伸后的试样以获得熔核直径.为了减小误差,从3个方向测量同一焊点,取其平均值. 焊点的抗剪力和失效能量从剪切试验中的载荷位移曲线中获取,焊点的失效能量为载荷位移曲线中载荷峰值点对应的曲线包围的面积.

    图3图4分别为电极压力152.4 N、焊接时间12 ms、焊接电流1.6 kA时焊接功率和动态电阻曲线.图中3个标记的位置分别代表1 ms时功率值、功率的峰值以及拐点值. 从图3可以看出,在焊接初始阶段,焊接功率值迅速由零增大至峰值后缓慢减小到拐点,随之迅速减小. 由于焊接试验采用高频交流焊接电流,且焊接模式为恒电流模式,根据公式P = I 2R,焊接功率曲线在一定程度上反映了焊接过程中上、下电极之间动态电阻的变化情况. 峰值点对应于动态电阻曲线中的极值点,已有的研究表明,达到峰值点的时间与峰值反映了熔核的生长情况. 此后液态熔融金属的形成引起电阻值下降以及电流曲线的变化导致了焊接功率的下降. 焊接功率曲线包围的面积表明了整个焊接过程中输入到焊接区域的热量值. 需要指出的是,图3图4中两信号并不完全一致,故而功率曲线中的大约前1 ms与后1 ms的变化趋势与电阻信号有所不同. 此外,焊接热输入可以仅仅通过焊接功率信号的积分获取,而如果需要利用动态电阻获取焊接热输入,需要动态电阻与电极间电压或者焊接电流相乘后且积分后才能获取. 因此,与动态电阻信号相比,焊接功率曲线与焊接热输入的关系更为密切.

    图  3  动态焊接功率曲线
    Figure  3.  Dynamic welding power curve
    图  4  动态电阻曲线
    Figure  4.  Dynamic resistance curve

    表1为选取10个焊接试样在不同焊接工艺参数下的熔核直径、接头抗剪力以及失效能量值. 从表中可以看出,熔核直径、抗剪力和失效能量之间为正相关. 经过计算可知,熔核直径与抗剪力之间的相关系数是0.964,熔核直径与失效能量之间的相关系数为0.871. 因此可以将熔核直径作为评判焊接质量优劣的指标. 根据美国焊接学会的规范[10],认为熔核直径D大于4$ \sqrt {t} $的焊点为合格焊点(t为焊板的厚度),然而对于微电阻点焊而言,该判定公式误差较大[11]. 根据试验结果,将该公式进行修正,认为对于0.4 mm厚度的钛合金,当熔核直径大于1.76 mm时,该焊点合格. 根据此判定规范,将所有的焊点分为3类:不合格焊点、合格焊点以及发生喷溅的焊点.

    表  1  焊接试验结果
    Table  1.  Experimental results for the resistance spot welding
    电极压力
    F/N
    焊接电流
    I/kA
    焊接时间
    t/ms
    熔核直径
    D/mm
    抗剪力
    R/N
    失效能量
    Q/J
    1001.460.851021.930.5
    1001.881.952426.853.18
    751.681.632014.651.96
    752.2122.122685.033.92
    1251.081.221321.580.89
    1251.6121.912240.363.51
    1252.241.681896.32.16
    1751.0121.371193.10.51
    1751.641.281569.830.43
    1752.281.962883.944.36
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    图5为3类焊点的焊接功率曲线. 从图5可以看出,不同焊接质量的焊接功率曲线有很大差别. 发生喷溅的焊点,动态功率曲线在焊接的后半进程中有一个突降,这是由于喷溅导致焊接区域部分熔融金属从上、下焊板飞出后电阻值突降造成的,因此可以将这一特征作为判定喷溅是否发生的依据. 而虚焊情况下,功率曲线的峰值与拐点之间功率的差值明显小得多. 3类焊点功率达到峰值的时刻以及峰值的大小也明显不同. 它们的区别主要体现为:1 ms时刻的功率值P1、峰值时刻tm、峰值Pm、拐点值Pn以及功率曲线包围的面积. 在此基础上,从功率曲线中选取表征焊接质量的特征值、峰值与1 ms时刻功率值的差ΔP、峰值与拐点值的差ΔP1、功率曲线的下降率Ps = ΔP1/Pm、功率曲线包围的面积S. 由于焊接电流在1 ms 时突变,为了指明这一变化,故选取 1 ms时刻的功率值. 选取的特征值之间有很强的相关性,一般需要采用主成分分析法进行处理. 然而已有的研究表明,主成分分析对最终结果影响不大. 故不再对特征值进行处理[11]. 表2列出了提取的特征量与熔核直径之间的相关系数,所有的相关系数值均大于0.5. 图6为所提取的4个特征量与熔核直径之间的散点图. 该散点图是通过170个试验样本获取,初步描述了4个特征量与熔核直径之间的线性回归关系,因此可判定特征量与熔核直径有一定的映射关系. 需要采用具有非线性映射能力的计算方法更进一步获取提取的特征量与熔核直径之间更为精确的对应关系.

    图  5  3类焊点的功率曲线
    Figure  5.  Welding power curves of three kinds of welding joints
    表  2  特征量与熔核直径之间的相关系数
    Table  2.  Correlation coefficients among extracted features and nugget diameter
    功率上升值
    ΔP/kW
    功率下降值
    ΔP1/kW
    功率下降率
    Ps
    焊接热输入
    E/J
    0.520.810.870.90
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    图  6  熔核直径与特征量之间的散点图
    Figure  6.  Scatter plots of nugget diameter and extracted features. (a) value of power appreciation; (b) value of power drop; (c) power drop rate; (d) welding heat input

    电阻点焊熔核直径与焊接功率曲线特征量之间存在着相关关系. 为找出熔核直径与特征量之间的映射关系,根据监测功率曲线的变化预测熔核直径,达到实现接头质量在线检测的目的.

    作为一种有效的模型预测手段,克里金算法的理论依据是贝叶斯插值模型,该方法最初用于估计地质学中矿床的含量. 克里金算法具有较高的精度,已广泛应用于环境科学、采矿业、遥感技术等领域中. 近些年来,不少研究者尝试将该算法应用于焊接生产中,取得了良好的效果[12].

    从焊接功率曲线中提取的4个特征量作为自变量,焊接接头的熔核直径作为因变量. 运用Matlab软件中的DACE工具箱建立克里金模型. 该工具箱提供了3类回归模型和7种相关函数,能预测误差以及目标值验证等. 克里金算法中相关函数的选择、多项式回归模型以及相应的初始向量设置直接影响了预测模型的精度[13]. 选择高斯相关函数corrgauss,多项式回归模型regpoly2,模型参数的初始值为1,其上、下限为10和200. 任意选取250个试样样本中170个来建立克里金熔核直径预测模型,剩余的80个样本用于检测该模型的误差.

    图7为克里金算法的预测结果. 该结果是将克里金模型运用于80个焊接接头得到. 经过计算可知,焊接接头熔核直径最大的预测误差大约为0.17 mm,对应的相对误差为8.7%. 由此可见,焊接功率曲线中的4个特征量可以有效表征3类焊点的功率曲线,利用克里金算法以及焊接功率曲线可以有效地预测熔核直径.

    图  7  克里金模型的预测结果
    Figure  7.  Outputs of Kriging model

    由于克里金算法为一种“黑箱”算法,故而无法获取熔核直径与提取的特征值之间的函数关系表达式,该问题需要在后续工作中进一步研究.

    (1) 在恒电流的焊接模式下,焊接功率曲线的变化与动态电阻变化相一致;与动态电阻相比,焊接功率曲线与焊接热输入的关系更为密切,而焊接热输入直接决定了焊接区熔核的形成与长大过程.

    (2) 不同焊接质量条件下的焊接功率曲线差别较大,从焊接功率曲线中选取了4个特征量用以表征曲线的变化. 特征量与熔核直径之间的相关系数均大于0.5,而焊接热输入与熔核直径之间的相关系数值高达0.9.

    (3) 运用焊接过程中的焊接功率曲线来预测熔核直径的克里金算法预测值与实际值之间的最大误差大约是0.17 mm,对应的相对误差为8.7%, 这表明焊接功率曲线可以表征焊接接头的焊接质量.

  • 图  1   焊接电流波形示意图

    Figure  1.   Diagram of welding current waveform. (a) conventional pulse current; (b) superimposing ultrahigh-frequency pulse current on conventional pulse current

    图  2   焊接过程视觉采集系统

    Figure  2.   Vision acquisition system for welding process

    图  3   电弧图像处理

    Figure  3.   Arc image processing. (a) original image; (b) gray-scale image; (c) median filtering once; (d) median filtering twice

    图  4   电弧分区的边缘选取

    Figure  4.   Edge selection of arc partition. (a) original arc image; (b) arc regionalization

    图  5   电弧分区灰度等值线

    Figure  5.   Gray level contour map of arc

    图  6   基于图像识别的电弧轮廓提取算法模型

    Figure  6.   Sketch of arc model building. (a) original arc image; (b) establishment of arc mode

    图  7   电磁力模型示意图

    Figure  7.   Schematic diagram of electromagnetic force

    图  8   电弧形态尺寸测量示意图(mm)

    Figure  8.   Schematic diagram of arc shape and size measurement

    图  9   焊缝横截面形状参数示意图

    Figure  9.   Weld cross section shape parameter diagram

    图  10   电弧尺寸动态演变过程(30 kHz)

    Figure  10.   Dynamic evolution of arc size (30 kHz)

    图  11   不同高频脉冲频率下的峰值电弧形态(mm)

    Figure  11.   The arc morphology of peak duration at different high-frequency pulse frequencies. (a) 0 kHz; (b) 10 kHz; (c) 20 kHz; (d) 30 kHz; (e) 40 kHz; (f) 50 kHz; (g) 60 kHz

    图  12   不同高频脉冲频率峰值的电弧弧根直径

    Figure  12.   The diameter of arc root radius of peak duration at different high-frequency pulse frequencies

    图  13   不同脉冲频率对峰值能量分布系数的影响

    Figure  13.   Effect of different pulse frequencies on peak energy distribution coefficients

    图  14   电磁力与高频脉冲频率的关系

    Figure  14.   Relationship between electromagnetic force and high-frequency pulse frequency

    图  15   不同高频脉冲频率的焊缝形貌

    Figure  15.   Weld morphology with different high-frequency pulse frequencies. (a) 0 kHz; (b) 10 kHz; (c) 20 kHz; (d) 30 kHz; (e) 40 kHz; (f) 50 kHz; (g) 60 kHz

    图  16   高频脉冲频率对焊缝形状参数的影响

    Figure  16.   Effect of high-frequency pulse frequency on weld shape parameters. (a) weld reinforcement; (b) weld width; (c) wetting angle; (d) weld penetration

    表  1   Q345-b低碳钢化学成分(质量分数,%)

    Table  1   Chemical compositions of Q345-b

    CSiMnVTiCrNiCuFe
    0.160.301.350.150.200.300.400.30余量
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    表  2   Inconel-52M镍合金焊丝成分(质量分数,%)

    Table  2   Chemical compositions of Inconel-52M nickel alloy

    CrFeAlMnTiNbSiCuMo
    28 ~ 31.57 ~ 111.11.01. 00.5 ~ 10.50.3≤0.5
    CoSCPZrB其他Ni
    ≤0.120.0150.040.020.020.0050.5余量
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    表  3   脉冲电流参数

    Table  3   Parameters for pulse current

    低频脉冲高频脉冲
    基值电流Ib/A峰值电流Ip/A频率f1/Hz占空比δ1(%)高频电流频率f2/kHz高频电流幅值Ipp/A高频电流占空比δ2(%)
    190 310 20 50 0 0 0
    170 290 20 50 10 40 50
    170 290 20 50 20 40 50
    170 290 20 50 30 40 50
    170 290 20 50 40 40 50
    170 290 20 50 50 40 50
    170 290 20 50 60 40 50
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    表  4   不同脉冲频率峰值的电弧能量分布系数

    Table  4   Energy transfer efficiency of arc with different pulse frequency peaks

    高频频率f2/kHz核心区整体区分布系数P(%)
    019633.554486.936.033
    1019348.649819.338.827
    2018942.349757.238.051
    3019270.249167.939.181
    4019181.449250.938.919
    5018992.649115.938.669
    6019078.750589.337.722
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    表  5   不同脉冲频率下电弧峰值整体的平均灰度

    Table  5   Average gray level of peak duration of the whole arc at different pulse frequencies

    高频频率f2/kHz整体区平均灰度值
    0159.7
    10161.6
    20160.1
    30162.2
    40161.9
    50159.9
    60159.8
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    表  6   不同高频脉冲频率的电弧磁力

    Table  6   Arc electromagnetic forces with different high frequency pulse frequencies

    高频频率
    f2/kHz
    轴向电磁力
    Fz/mN
    轴向电磁压强
    Pz/Pa
    径向电磁力
    Fr/mN
    014.9176.619.7
    1014.1199.820.2
    2014.1200.321.1
    3013.9203.721.3
    4013.9204.021.0
    5013.8208.420.7
    6014.2197.419.7
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出版历程
  • 收稿日期:  2023-03-08
  • 网络出版日期:  2023-11-13
  • 刊出日期:  2024-01-30

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